深圳畫冊印刷廠家-實地密度
(1)決定實地部位密度值的因素。印刷品的質量可以用階調再現、色彩再現、清晰度、
1.物理性質
分辨力、均勻性、光澤等質量參數進行評價,實地部位的密度和色彩與網點覆蓋率共同構成影響圖像再現質量的主要因素。實地部位的密度越高,在單色印刷中階調範圍越寬,在彩色中色彩再現的範圍越寬。實地部位的狀態是由以下3個因素確定的:第一個因素是紙張被油墨層遮蓋的程度,為了避免與網點覆蓋率相混淆,這兒把紙張被油墨層覆蓋的程度稱為實地覆蓋率;第二個因素是紙上的平均墨層厚度;第三個因素是油墨層的錶面狀態。
(2)供墨量和實地密度之間的關系。供墨量和實地密度的關系。實地密度是用一般密度計測得的,所以是實地面積比、墨層平均厚度、墨層錶面狀態等的綜合性影響的結果。
(3)紙上的墨量與偏光實地密度之間的關系。墨量與偏光密度的關系具有相同的傾向,但實地密度值是有差別的。偏光實地密度比一般實地密度值高,這是因為偏振濾光片把錶面粗糙所引起的漫反射光濾去了,這部分光沒有進入密度計的傳感器,所以測得的密度值變高。即使錶面平滑度高的銅版紙,其實紙面上的粗糙度也存在著漫反射。必須註意:實地密度值越高,漫反射的影響越大,對於銅版紙來說,當實地密度值在3.00左右時,錶面漫反射量為0.1%。
(4)墨量與實地覆蓋率的關系。紙上油墨量與實地覆蓋率的關系。印刷中,即使增加紙上的油墨量,油墨也不會把紙面100%地覆蓋,通過顯微鏡觀察可以驗證這一點。實地覆蓋率隨著紙上的油墨量增加而增加,但當達到某個實地覆蓋率時,就不再繼續增加,所以把這個實地覆蓋率稱為飽和實地覆蓋率,銅版紙的飽和實地覆蓋率最高,非木漿紙最低,木漿紙處於中間狀態。
2.最佳實地密度與相對反差
在對印刷圖像質量及質量測控技術的研究中,德國印刷研究協會( FOGRA)提出用相對反差,即K值作為控制實地密度和網點增大的技術參數。在印刷中總希望印刷色彩飽和鮮明,這就必須印足墨量,但是墨量不允許無限制地增加。當油墨量達到10μm厚度時,油墨即達到飽和實地密度,再增加墨量,油墨的實地密度增加緩慢或幾乎不再增加,而導致網點不斷增大。網點的積分密度提高,使圖像的視覺反差降低,這樣的物理過程可以用上面計算K值的式6-2量化描述。該式反映了實地密度和網點密度之間在實地密度變化過程中所產生的反差效果。在墨層較薄時,隨著實地密度的增加,K值漸增,圖像的相對反差逐漸增大,當實地密度達到某一數值後,K值就開始從某一峰值向下跌落,圖像開始變得濃重、層次減少、反差降低。所以,實地密度的標準,應以印刷圖像反差良好,網點增大適宜力度,從數據規律看,應以相對反差(K值)最大時的實地密度值作為最佳實地密度。
3.墨層厚度和反射密度的關系
均勻且無空白地印刷出來的錶面顏色度稱為實地密度,墨層厚度和實地密度之間存在著密切的關系。墨層的吸收特性取決於色相、墨層厚度、油墨中顏料的特性和濃度。因為印刷所用的三原色油墨的色相是標準化的,顏料的濃度已由它的結構特性所確定所以只有墨層的厚度是受操作者影響的變量墨層厚度和實地密度的關系,基本上可以說低油墨量→薄的墨層厚度→顏色淡→吸收光量少→反射率高→低密度值;高油墨量→厚的墨層厚度→顏色深→吸收光量多→反射率低→高密度值。但從某一個墨層厚度開始,即使繼續增加墨層厚度,油墨密度也不再提高,而總是反射定量的光,故一個無窮大的密度值是不存在的。
第三節。密度與色度檢測
密度測量技術及測量誤差分析
1.幾何條件、錶面特性與密度測量值的關系
(1)反射率及透射率。一束光線投射到一個不透明的物體上,將有一部分光被反射餘下的光將被物體錶面吸收。反射光通量與入射光通量的百分比不受光通量大小的影響。設入射光通量為中0、反射光通量為中,對於一定的測量錶面和規定的入射角度,人射光通量和反射光通量時比值是固定的,設此比值為B,則B值被稱為反射率Φ,/中o入射光在不透明物體的錶面上存在3種不同的反射形式:定向反射、漫反射和介於兩者之間的反射形式。假如把一束定向光束投射到理想白色漫反射錶面上,全部入射光將在錶面上方的半空間範圍內形成均勻的反射,各個角度上的反射亮度完全一樣。完全白色無光的理想漫反射錶面是不存在的,但是用氧化鎂或硫酸鋇製作的標準白色定標板可近似視為無光白色錶面。鏡面與無光白色錶面不同,它對入射光的反射遵循反射定律。塗有水銀的玻璃鏡面接近於理想的全反射錶面,但即使是這樣的鏡面也達不到完全的。任何錶面都會吸收一部分入射光量,所不同的是有的錶面反射光量多一些,有的錶面反射光量少一些與光的反射情況相似,一定物體的透射光通量和入射光通量的比也是固定的,其比值稱為透射率。設入射光通量為中,透射光通量為,則透射r用下式表達
(2)反射測定。
射測定要復雜一些。由於密度計結構設計上的原因,要完全做到使測量錶面得到來自半空間45°0°和0°45°兩種幾何條件。深圳畫冊印刷廠家在反射測定中,測量結果與測量裝置的幾何條件和測試物體錶面的光澤性質有密切關系。
②反射密度測量原理。不管哪一種幾何條件都只能測量一部分反射光通量,而反射率需要根據全部反射光通量進行測定,所以這些測量方式不能用來測量反射率。但這些測量方式可用來比較被測試物體的亮度L,亮度系數a則表示物體測量區域的亮度L和某一基準區域亮度L的比值基準區域錶面的特性應接近於理想的無光白色錶面,即應符合規定的硫酸鋇白色標準。在測量各種不同的白色錶面(如各種紙張錶面)的亮度系數(或反射率)時,這種標準白
色就可以作為基準區域。如果要測量某錶面亮度系數的絕對值,只要把測量錶面與白色標準的亮度加以比較就可以了反射密度D,與透射密度D類似,它等於反射率倒數的對數,反射率越小,倒數越大,反射密度就越大。但由前述可知,規定的幾何條件只能測定部分光通量,而反射率需要根據全部反射光通量進行計算,所以這種幾何條件不能用來測量反射率。幸好,在相同的光學條件下,反射率和亮度系數的數值近似相等,即反射密度計就是根據這個原理來測定反射密度的,反射密度計的作用本質上是把測量區域的亮度和某種基準區域的亮度加以比較。
③透射測定。透射測定必須盡可能滿足下述
幾何條件:入射光束必須能從半空間體均勻地投s射到被測試物體上,並且只測定垂直通過被測物體的光束。深圳畫冊印刷廠家採用烏布利希球作為透射測定的器件可以使測定滿足上述的幾何條件要求。烏布利希球是一個空心的球體,如圖6-5所示,內腔塗以無光白色硫酸鋇,球面上開兩個軸心線在球心正交的小孔,兩個小孔的總面積不超過球體內壁面積平行光束通過孔1進進球體,並在球體內壁上形成光點L,再由光點L把光均勻地反射到球體內壁上。測試物體緊挨著孔2,為了防止孔2接受光點L的直接反射光,需在光點和孔2之間放一塊也是塗成無光白色的橢圓形擋板S,這樣就能夠使緊挨著孔2的測試物體得到來自半空間體的均勻的光照射。那麽為什麽規定這樣的幾何條件呢?因為如果幾何條件不符合上述規定,就有可能影響
測量效果。為了證明這一點,比較一下兩個完全透明的物體Mt和Ms,,也就是說,這兩個物體的透射率是1.0。物體Mt是透明的,它不使定向光束產生漫射,而物體Ms則使定向光束完全在半空間範圍內形成均勻的漫射在兩種情況下,中=中都是成立的,然而測量結果表明,在直接光射Mt的測量值大於Ms的測量值。這是因為任何光通量測量儀都只能測量來自一定立體角度內的光量,也就是說,只能測量一部分透射光量。所以這兩個測量值之比約等於前者和後者兩立體角內所含光通量之比,但由於前者大於後者,因此得出M,>M.的結果如果入射光為漫射光,也就是說,入射的是烏布利希球射出的光,那麽透射光通量對於透明物體和散射物體都是均勻地分佈在半空間內。深圳畫冊印刷廠家即使測量儀只能測量一定立體角內的光通量但測量值是相同的。透射測量的幾何條件就是根據這個原理確定的。
2.透射密度與卡裡爾效應
透射密度定義為透射率倒數的對數。設透射密度為D,透射率為r,則透射密度用下式表示D=lg(1/T)下列式子用於透射率和密度之間的換算:1/r=10°r=10-0前面已經指出,透射測量如不滿足規定的幾何條件,即使兩個完全透明的物體(即密度D都是0),用平行光照明時,具有漫射錶面的物體比非漫射錶面物體測得的透射率要小即前者顯示的密度值比後者要大一些。倘若兩個物體都是透明度相同的非漫射體,一個用平行光照明,一個用漫射光照明,即使入射的光強同,測得的透射密度值也不相同。這種由於兩個被測對象的漫射性能不同或測量的幾何條件不同所引起的透射密度示值出現差異的現象稱之為卡裡爾效應。而同一物體用平行光和漫射光照明時測得的密度值的商數稱為卡裡爾系數。卡裡爾系數可以作為軟片中銀粒子粒度大小的度量。在對軟片上的圖像進行處理和轉換時,應特別註意把卡裡爾效應減至最小。深圳畫冊印刷廠家在對電子分色機作灰平衡標定時,之所以強調採用非銀鹽灰梯尺,就是為了避免因卡裡爾效應帶來偏差。
